图3. 0层的棒状倒易点与倒易球相交产生点阵衍射

如图所示，倒易点G与倒易球相交，产生的衍射效果记录在胶片的G’点。

图4 电子衍射方程的推导

因为电子波长很短，倒易球的半径很大，在倒易原点附近，倒易球面非常接近平面，因此，

O₁O/O₁O’ = OG / OG’

1/λ/L = 1/d/R

Rd=Lλ

在恒定的实验条件下，Lλ是一个常数，即衍射常数(单位：mm.nm)。此即电子衍射的衍射方程。

由以上分析可知，单晶电子衍射花样可视为某个（uvw）*方向的0零层倒易平面的放大像[（uvw）*的0层平面法线方向[uvw]近似平行于入射束方向（但反向）]。因而，单晶电子衍射花样与二维（uvw）*的0层平面相似，具有周期性排列的特征。

标定是指确定衍射花样中各斑点的指数(hkl)及其晶带轴方向[UVW]，并确定样品的点阵类型和位向。

（1）对斑点进行指标化

如图所示，晶带轴方向[uvw]，指向与入射电子束方向相反，属于该晶带的0层倒易面为[uvw]*₀，记录的衍射花样相当于0层倒易面面的放大象。中心为倒易点阵原点(000)，

图5 记录的衍射花样与倒易点阵的关系

图6 一例典型的电子衍射花样